對(duì)于耐磨泵管的相對(duì)分子排列狀況怎么樣？ 針對(duì)模型中出現(xiàn)的問(wèn)題，指出溶液中的反離子受兩個(gè)相互對(duì)抗的力的作用：靜電力使反離子趨向表面，熱擴(kuò)散力使反離子在 液相中成均勻分布。兩種作用達(dá)平衡時(shí)，反離子并不是規(guī)規(guī)矩矩地被束縛于粒子表面附近， 而是呈擴(kuò)散型分布粒子附近的反離子濃度要大一些，隨著離開表面距離的增大，反離子過(guò)剩的程度逐漸減弱，同離子不足的程度逐漸減弱，直到某一距離處，反離子與同離子的濃度 相等。這樣形成了所謂擴(kuò)散層，在耐磨泵管的溶液中的反離子只有一部分緊密地排在固體表面附近，相距約一、二個(gè)離子厚度形成吸附層 （或緊密層），稱為束縛反離子； 其他部分反離子由于熱運(yùn)動(dòng)和液體溶劑化作用而向外擴(kuò)散，當(dāng)微粒運(yùn)動(dòng)時(shí)，耐磨泵管與固體表面脫開而與液體一起運(yùn)動(dòng)，它們包圍著吸附層形成擴(kuò)散層，稱為自由反離子，擴(kuò)散層內(nèi)的反離子分布。 為雙電層中電位變化曲線，即發(fā)生電動(dòng)現(xiàn)象時(shí)，固液之間發(fā)生相對(duì)移動(dòng)的實(shí)際分界面，稱為滑移面，滑移面上的電位即電動(dòng)電位ζ。可以看出，當(dāng)固體和液體作相對(duì)運(yùn)動(dòng)時(shí)，滑移面并非在固體表面上，而是在距表面一定距離δ 處的 ＡＢ面上，而滑移面上的電位即電動(dòng)電位ζ，亦非表面電位φ０。 鄰近表面雙電層Ｓｔｅｒｎ模型的一兩個(gè)分子厚的區(qū)域內(nèi)，構(gòu)成所謂固定吸附層或Ｓｔｅｒｎ層， 其余反離子則擴(kuò)散地分布在Ｓｔｅｒｎ層之外，構(gòu)成擴(kuò)散層的擴(kuò)散部分。在此，Ｓｔｅｒｎ層與擴(kuò)散部分的交界面則構(gòu)成所謂Ｓｔｅｒｎ 平面。Ｓｔｅｒｎ層內(nèi)電位變化的情形與 Ｈｅｌｍｈｏｌｔｚ平板模型中相 似，由表面處φ０ 的直線下降到 Ｓｔｅｒｎ平面的φｄ，φｄ 稱為 Ｓｔｅｒｎ電位。在擴(kuò)散層中電位由φ降至零，其變化規(guī)律服從 ＧｏｕｙＣｈａｐｍａｎ理論，只需用φｄ代替φ０。體 在吸附層中離子直接與膠核接觸，水分子不直接接觸膠核的膠體稱憎水 膠體，其膠核與水分子之間缺乏親和性。一般無(wú)機(jī)物的膠體顆粒，如氫氧化鋁、氫氧化鐵、 二氧化硅等都屬這一類。憎水膠體具有雙電層，其厚度是決定膠體是否穩(wěn)定的主要因素。親水膠體微粒直接吸附水分子的膠體稱親水膠體，即膠核與水分子之間有親和性。親水膠體的顆粒絕大多數(shù)都是相對(duì)分子質(zhì)量都很大的高分子化合物或高聚合物，耐磨泵管的相對(duì)分子質(zhì)量從幾萬(wàn)到幾十萬(wàn)，甚至達(dá)幾百萬(wàn)。一個(gè)有機(jī)物高分子往往就是一個(gè)膠體顆粒，它們的分子結(jié)構(gòu)具有復(fù)雜的形式，如線型、平面型、立體型等。

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